Als erstes ersetzen wir die Geschwindigkeit des Lichtes in Ausbreitungsrichtung der Welle durch die Geschwindigkeit des Teilchens in Richtung 1. Wir nennen diese Komponente Vz. Wir blicken also nun in Richtung b-d und zeichnen nur den Teil der Bahn. der zur Erzeugung einer in Richtung 1 sichtbaren geschlossenen Ellipse notwendig ist (Abb. 21):

Daraus folgt für Vz:

Diese Gleichung ist eine Näherung für Vz. Exakt müsste auch hier wieder eine elliptische Funktion stehen, die aber nicht stark von der vorgeschlagenen Näherung abweicht.

Wir schreiben also nun für die Gleichung; des Poynting-Vektors:

  XLII  

Und nach Integration über von 0 bis 2π (wegen des Magnetfeldsatzes):

  XLIII  

Wir haben nun die Energie. die durch die Fläche F strömen würde, wenn nur diese Ellipse andauernd ablaufen würde. Das ist aber nicht der Fall, denn bei unserem Modell gibt es durchaus Zeitpunkte, in denen wir keine Energie in der Richtung 1 finden, nämlich dann, wenn das Elektron die Teile der Bahn abläuft, die keinen Beitrag zur Energie liefern sollen.